Temps propi

En relativitat, el temps propi al llarg d'una línia del món semblant al temps es defineix com el temps mesurat per un rellotge que segueix aquesta línia. L'interval de temps adequat entre dos esdeveniments en una línia del món és el canvi en el temps propi, que és independent de les coordenades, i és un escalar de Lorentz. L'interval és la quantitat d'interès, ja que el temps propi es fixa només fins a una constant additiva arbitrària, és a dir, l'ajust del rellotge en algun esdeveniment al llarg de la línia del món.^[1]

L'interval de temps adequat entre dos esdeveniments depèn no només dels esdeveniments, sinó també de la línia mundial que els connecta i, per tant, del moviment del rellotge entre els esdeveniments. S'expressa com una integral sobre la línia mundial (anàloga a la longitud de l'arc a l'espai euclidià ). Un rellotge accelerat mesurarà un temps transcorregut més petit entre dos esdeveniments que el mesurat per un rellotge no accelerat (inercial) entre els mateixos dos esdeveniments. La paradoxa dels bessons és un exemple d'aquest efecte.^[2]

Per convenció, el temps propi es representa normalment amb la lletra grega τ(tau) per distingir-lo del temps coordenat representat per t. El temps de coordenades és el temps entre dos esdeveniments mesurat per un observador mitjançant el mètode propi d'aquest observador per assignar un temps a un esdeveniment. En el cas especial d'un observador inercial en relativitat especial, el temps es mesura utilitzant el rellotge de l'observador i la definició de simultaneïtat de l'observador.^[3]

El concepte de temps propi va ser introduït per Hermann Minkowski el 1908, i és una característica important dels diagrames de Minkowski.